原文
数量:11 (6)DOI: 10.37532 / 2320 - 6756.2023.11 .353 (6)反常磁矩质子和电子的相对论效应的不确定性关系
收到日期:02 - 6 - 2023,手稿。tspa - 23 - 97915;编辑分配:03 - 6 - 2023,Pre-QC不。tspa - 23 - 97915 (PQ);综述:6月10日- 2023年质量控制。tspa - 23 - 97915 (Q);修改后:13 - 6 - 2023,手稿。tspa - 23 - 97915 (R);发表:15 - 6 - 2023,DOI。10.37532 / 2320 - 6756.2023.11 .353 (6)
引用:Zevatskiy y反常磁矩质子和电子的相对论效应的不确定性关系。期刊。Astron.2023; 11 (6): 353。
文摘
海森堡不确定性原理,bi-vector模型地面(高斯)提出了一个基本粒子的状态。新提出的解释观察到的物理值。结果表明,考虑相对论质量会导致额外的外观(角)动量矩粒子在基态。坏的质子和电子的磁矩值计算,并可接受的适合观测数据。提出了替代方法来确定旋转的互联,基本粒子的角和总时刻。
关键字
海森堡不确定性原理;高斯
介绍
坏的价值观的存在质子和电子的磁矩直到最近在量子模型的生成起着重要的作用。众所周知,考虑电子的磁场异常作为一个客观现象,施温格把相对论量子电动力学的基础[1]。使用磁场的观测值电子的相对论狄拉克方程的解析解研究[2],一些过渡的兰姆移位所以离子的光谱计算精度高。
这项研究表明考虑实验的偏差值的质子和电子的磁矩从理论价值,狄拉克理论,预测的结果存在的角的时刻粒子在地上(地势较低)的状态。的出生,这是间接提到的分类缺乏可加性的计算氘核时刻时刻的质子和中子作为纯粹的没有变对预期的一个[3]。
考虑一个基本粒子与r矢径和P质点动量,特别提到在这方面应该做的标量产品的价值。鉴于这些值的统计特征定义,并引入传统的中值的概念,我们可以放下[4],
在哪里r米和P米向量的坐标和动量的平均值。第二项的平方的总和的右侧平等(1)有关产品协调分散和动量的明显关系,
根据稳定性判据在中间位置,下面的平等是可行的,
考虑粒子的静止的运动在极坐标下,r 2位置坐标需要常数[5]。这是实现提供了,
根据海森堡的不确定性原理措辞[4],
此外,平等是观察到的最小的状态,所谓的高斯,不确定性。因此,在平稳高斯粒子的状态,以下平等拥有:
以下,将使用原子单元[6]。这一事实,由于不确定性原理,粒子在休息,在没有相互作用的情况下,零动量和坐标显示这些值不能被视为普通三维欧几里得空间中的向量。把它用另一种方式,在量子考虑,三个数字分别不足以定义坐标和动量。这个职位下面的发展,采取动量和二维向量的坐标。在本文的上下文中,一个二维向量的定义是两个向量,拥有一个共同的尾巴在原点。此外,这些可以从第二个向量的正交变换坐标。因此,根据欧几里得空间的规则,这对向量的规范是相等的。采用标准的二维向量等于其组成向量的常态。并进一步假设存在一个固定轴,通过起源和Ω角速度矢量,导演一起,
在m是一个粒子的质量,
(6)代入(7),也使用(8),我们得到
这个等式表明立即三个事实。首先,不可能选择一个固定的坐标系统与轴固定在一个空间不确定性原理的结果。换句话说,修复任何方向,有必要考虑周围旋转的量子现象对这个方向有一定有限的角速度。第二个是坐标的矢量积本身不成为零在任何情况下,这对二维向量是可以接受的。换句话说,一个量子粒子的矢径的标量积本身在任何坐标系统是低于标准的广场。最后,协调不确定性的方向(二维向量坐标)在平面上,垂直于选择固定的方向。
平等(9)允许我们做出一些假设的自然物理测量值。如果一个特定的参数,具有物理意义,可以表示为一个二维向量,那么它的标量积本身可以成为一个潜在的决定该参数的值。表达了在哥本哈根学派的传统,观察到的物理值只能是这一个,它本身的标量积不会变成零。基于这样的假设,可以说,粒子的动量和协调平稳高斯状态是不明显的,
尽管事实上,规范P, r值不等于零。相比之下,L势头,这被定义为的矢量积粒子动量的矢径,总是观察到一个非零的常态。
粒子的旋转的平方能源本质上是一种积极的价值,
因为即使在零动量(平稳高斯状态),它不等于零。这意味着,在转动能级最低,粒子有一些有限的旋转能量,类似于量子振子的行为在零振动水平。后者情况消除了旧的量子理论和模式之间的长期存在争议,在分子的转动(IR)光谱发现[7]。我们获得一个类似的平等的标量和矢量产品势头,总和的方块不会成为零,
爱因斯坦方程式的原子单位写如下,
其中α是索姆费尔德常数(薄的结构),Pe是一个粒子的动能动量,m0是一个静止的粒子的质量。在提出的基本假设模型是定义的元素之间的关系等式(14)和(15)。一种选择是考虑的势头,出现在左侧(14)和完整的动量(相对论),左侧(15)相等。通过分离常数,我们发现以下,2
这完全符合所谓的频率颤抖运动的相对论性粒子(根据薛定谔颤动)。的能源表示运动是平等的大小的能源质量的粒子。让我们介绍了康普顿波长λ符号的一个粒子在原子单元,
进行代数变换,我们得到以下的规范表达L动量,
考虑到二维向量的标量积本身作为观测值在实验中,我们可以将它与一个粒子的弹性散射截面相同的粒子,获得零动能的极限能源的运动,
你在哪里无因次系数固定。原因是显而易见的,躺在小扰动过程中,引入交互下的基态的粒子像粒子低W(动能)。第二个是表示散射是完全由零相位η0 S-scattering,而且完整的有效截面等于(8、9):
散射长度无关能源入射粒子w的第三个基本原则是基于全同粒子的碰撞下,散射截面是完全由他们的结构参数决定的。
实验数据缓慢质子通过质子散射长度的研究(9 - 12)给出表1:
使用均值(20)和假设u = 2.34×10-14年(19),根据公式(18)的质子,
角动量表示值,考虑到g因子等于1导致质子磁矩的1.97的核磁子。它不同于1.792847337的实验值低于9.7% [13]。
在文献上的数据给出了电子散射微分截面的依赖形式的电子的动能。在这种情况下,散射长度可以通过使用有效半径的外推方法[9、14]。从微分散射截面的零过渡阶段由库仑散射近似计算障碍[9]。表2显示计算的结果基于实验数据的迹象能源响了入射电子[15 - 17]。
用这个值在(20),然后在(19)和(18)u = 2.34×10-14年我们获得,
设置g因子等于1,有利于电子的磁矩的0,00107玻尔磁子。与可观测量的比较,等于0.0011596521869[13],揭示了一个7.7%的差异。
使用公式(14)-(16)和(18),可以发现β的值相对系数,即动能动量比总动量的粒子,在计算角时刻将对应于实验的。
通过替换值[13]的时刻,我们获得,
电子的,
质子。这样的一个关键区别的一部分动能动量质子和电子的类似的分数可以解读为赫兹的概念的动力来源的潜力能源如下[18]。考虑到动量和角动量的基态粒子由于隐藏在循环运动坐标,换句话说,使用量子物理学的术语,包括自由的程度与自旋相关的粒子,我们获得势场的存在,这是非常重要的质子和微不足道的电子。指定字段的力的作用半径的粒子的康普顿波长以及字段字符的讨论超出了本文的范围。
最后评论关注一个公式(6)的结果。如果一个粒子有一个非零动量平稳高斯状态,以下关系,导致矢量的规则,
介绍,根据狄拉克,j积分的总动量,我们有,
这是一个量化的直接后果法律算子的粒子角动量的平方,
引入s旋转积分状态中最低的不确定性并不是实现,转换公式(27)[4],
l是不可或缺的角动量,s = 0高斯条件。结果平等相当于普遍接受法律动量运营商的广场,表达的算子的特征值。
因此,将粒子的自旋与动量的标量积和高斯的协调状态的粒子,一定的相关关系,将总数的广场,角和旋转动量,。
结论
不仅可以考虑自旋的形式作为一个操作符泡利矩阵,但也是一个标量粒子的动量和协调的产品稳定高斯状态。这个假设并不矛盾的实验事实和量子理论的一些规定。此方案的优势在于角动量量子化的显著性规则,而不需要确定角动量常态下l (l + 1) l最大值,其空间轴上的投影。
电子和质子核的异常值时刻可以视为一个示范角动量的基态与自旋相关的最大程度的相对质量变化的影响。
对于物理值,表示为二维向量,建议引入观测值的概念。因此,一个值是数值的平方根等于标量产品本身的价值。由于不确定性原理,远非总是等于这个值标准。平等总是持有的限制ħ→0。
表明,它是不可能选择一个与固定轴旋转参考系的空间,而描述量子粒子的状态。系统的旋转频率等于颤抖的运动的频率(颤动)。
提出的一个明显的缺点模型是,它意味着粒子m0某些假设的静止质量,它将拥有的极限β→0。对于一个电子,这假设静止质量与观察到的一个类似的,等于0,999997原子质量单位。对于质子,一个静止质量低于3.72倍观察,即大约493阿姆河,应该归功于它。不幸的是,当时被作者没有机会来验证这一规定。
它计划增加该方法通过建立严格的准确性之间的关系值,发生在(14)和(15)之间的观察和相对论动量。此外,作为一个观测值(r, r)我们可以建议使用一些相关的其他实验参数的线性尺寸粒子。
引用
- 拉姆齐N。分子束。Oxf。大学出版;1956年。
(谷歌学术搜索][Crossref]
- Zevatskiy Y。反常磁矩质子和电子的相对论效应的不确定性关系。可以在SSRN 4418876。2023年
- 生米。原子物理学。伦敦:黑人,1935。(谷歌学者][Crossref]
- 何勒夫a S。统计结构的量子理论。Moscow-Izhevsk:计算机科学研究所,2003;14日,33岁的41。(谷歌学者][Crossref]
- Gantkhamer f R。分析力学专题。M。:Fizmatlit, 2002, 249。(谷歌学者][Crossref]
- 霍英东诉答:介绍量子力学。M。:科学,1976;第193页。(谷歌学者][Crossref]
- Hertzberg G。分子光谱和分子结构:即双原子分子光谱。克里,1989年。(谷歌学者][Crossref]
- 麦克丹尼尔我。碰撞电离气体。威利,1964年。(谷歌学者][Crossref]
- 莫特NF,梅西海关,国际物理学系列专著。原子碰撞的理论。Oxf,克拉伦登出版社;1965年
(谷歌学术搜索][Crossref]
- Brolley J.E.欧斯特。期刊,1969;22:332。(谷歌学者][Crossref]
- Zevatsky曰。反常磁矩的质子和电子的相对论效应的不确定性关系。Proc。圣Petersbg。抛光工艺。本月(科技大学)。2007(1):三分。
(谷歌学术搜索][Crossref]
- 杰克逊J。D,蜚蠊J.M.的解释低能源与质子间的散射启Mod。物理。,1950;77 (22):109。(谷歌学术搜索)
(Crossref]
- 莫尔P.J.,泰勒B.N.今天的物理,2003;9、10。(谷歌学者][Crossref]
- Zemke WT, Das G, Wahl AC。理论确定的O2分子的电子亲和能绑定能源O−2。化学。理论物理。列托人。1972;14 (3):310 - 4。
- 页面洛杉矶,伍德沃德波长计理论物理。牧师,1950,79 (1),228。(谷歌学者][Crossref]
- 页面洛杉矶理论物理。牧师,1951,81(6),1063年。(谷歌学者][Crossref]
- Ashkin。,页面洛杉矶。,伍德沃德波长计电子和正负电子散射的测量。理论物理。牧师,1954;94 (2):360。(谷歌学者][Crossref]
- 赫兹H。力学的原理提出了一种新形式。Macmillian有限公司;1899年。
(谷歌学术搜索][Crossref]
